У цяперашні час у рэнтгенаўскіх апаратах у якасці выпрамнікоў прымяняюцца амаль выключна толькі кенотроны. Высакавольтны кенотрон ўяўляе сабой электронны вентыль з накаленным, катодам. Ён адрозніваецца ад вакуумных дыёдаў, якія ўжываюцца ў тэхніцы сувязі, толькі памерамі, выпрямляемым напругай і магутнасцю.

Акрамя кенотронов ў рэнтгенаўскіх апаратах, так жа як і ў іншых электронных прыладах, прымяняюцца селеновые і іншыя паўправадніковыя выпрамнікі. Ніжэй будзе выкладзена прылада кенотронов і селеновых выпрамнікоў, асноўныя іх тыпы, характарыстыкі, прынцып працы, а таксама розныя схемы выпроствання.

Пры пэўных умовах металы здольныя выпускаць электроны (электронная эмісія).Так, напрыклад, пры напальванні металу да некаторай тэмпературы ён выпускае электроны. Гэта адзін з відаў электроннай эмісіі металаў, званы тэрмаэлектроннай эмісіяй.

Працэс эмісіі адбываецца наступным чынам. У металах маецца вялікая колькасць хаатычна рухаюцца свабодных электронаў, хуткасць руху і энергія якіх вызначаецца статыстычных размеркаваннем Фермі - Дирака. Пры павышэнні тэмпературы навакольнага асяроддзя, хуткасць руху і энергія свабодных электронаў металу павялічваюцца. Пры награванні металу з яго выходзяць толькі тыя электроны, якія валодаюць досыць вялікай кінэтычнай энергіяй для пераадолення таго, што тармозіць дзеянні поля на паверхні і зблізку паверхні металу. Энергія, неабходная для выхаду электрона з металу, называецца працай выхаду. Лік эмиттируемых электронаў залежыць ад тэмпературы і працы выхаду металу. Для стварэння вялікага эмісійнага току найбольш прыдатным металам з'яўляецца вальфрам. Існуюць металы з меншай працай выхаду, гэта значыць з большай эмиттирующей здольнасцю, чым вальфрам, аднак яны валодаюць нізкай тэмпературай плаўлення і таму не прыдатныя для вырабу катода.

На практыцы высокая тэмпература плаўлення вальфраму спалучаецца з вялікай эмиттирующей здольнасцю іншых металаў з нізкай тэмпературай плаўлення. Так, напрыклад, разам з кенотронами з вальфрамавым катодам ў рэнтгенаўскіх апаратах прымяняюцца і кенотроны з торированным вальфрамавым катодам.

Найбольш вядомай подогревной электроннай лямпай з'яўляецца дыёд (мал. 6.1). Дыёд складаецца з двух электродаў, размешчаных у вакууме, катода, испускающего электроны, і анода, які збірае іх.

Графічная характарыстыка подогревного выпроствальнага дыёда прыведзена на мал. 6.2. Крывую можна падзяліць на тры часткі: на пачатковую вобласць, вобласць прасторавага зарада і вобласць насычэння.

 Пачатковая вобласць. Пры нулявым анодным напрузе электроны, якія выходзяць з катода, застаюцца паблізу яго паверхні, утвараючы электроннае воблачка. Электроннае воблачка перашкаджае выхаду іншых электронаў з катода. З прычыны флюктуации некаторыя электроны электроннага аблачыны набываюць досыць вялікую кінэтычную энергію і трапляюць на анод. Такім чынам, пры нулявым значэнні аноднага напружання ў трубцы цячэ невялікі анодны ток.

 Вобласць прасторавага зарада. Анодны ток трубкі вызначаецца не толькі эмиттирующей здольнасцю катода, але і наяўнасцю зарада ў прасторы паміж анодам і катодам. Адмоўны зарад электронаў, якія знаходзяцца ў прасторы паміж анодам і катодам, адштурхвае зноў выходзяць з катода электроны і тым самым перашкаджае іх выхаду. Таму пры невялікіх анодных высілках анодны ток электроннай трубкі менш аноднага току, вызначаецца максімальнай эмиттирующей здольнасцю катода. Пры падключэнні крыніцы харчавання станоўчым полюсам да анода, а адмоўным да катода ў трубцы цячэ анодны ток, велічыня якога прама прапарцыйная анодному напрузе. Велічыня аноднага току не залежыць ад тэмпературы катода, так як у вобласці прасторавага зарада катод эмиттирует больш электронаў, чым іх трапляе на анод пад уплывам аноднага напружання. Выпрамляльныя вентылі працуюць у вобласці прасторавага зарада.

 Вобласць насычэння. Пры павелічэнні аноднага напружання усё большая колькасць электронаў трапляе на анод. Пры пэўным анодным напрузе ўсе электроны, выпусканых катодам, дасягаюць анода. Далейшае павелічэнне аноднага напружання не прыводзіць да ўзрастання аноднага току, ён практычна застаецца пастаянным і называецца токам насычэння. Пры павелічэнні аноднага напружання павялічваецца хуткасць электронаў і, такім чынам, іх кінэтычная энергія. Пры тармажэнні электронаў на анодзе яго кінэтычная энергія ператвараецца ў цеплавую энергію і рэнтгенаўскае выпраменьванне, то ёсць на гэтым рэжыме кенотрон працуе як рэнтгенаўская трубка.